如果你也在 怎样代写原子物理学Atomic Physics PHYS421这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。原子物理学Atomic Physics原子、分子和光学物理学（AMO）是研究物质与物质以及光与物质之间的相互作用；在一个或几个原子和几个电子伏特左右的能量尺度。 1356 这三个领域是密切相关的。AMO理论包括经典的、半经典的和量子的处理。通常，受激原子和分子的电磁辐射（光）的发射、吸收、散射的理论和应用，光谱学的分析，激光器和马斯克的产生，以及一般物质的光学特性，都属于这些范畴。
原子物理学Atomic Physics是AMO的子领域，研究原子作为电子和原子核的孤立系统，而分子物理学是研究分子的物理特性。由于原子和核在标准英语中的同义使用，原子物理学这个术语经常与核电和核弹联系在一起。然而，物理学家区分了原子物理学和核物理学，前者涉及原子作为一个由原子核和电子组成的系统，后者则只考虑原子核。重要的实验技术是各种类型的光谱学。分子物理学虽然与原子物理学密切相关，但也与理论化学、物理化学和化学物理学有很大重合。
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物理代写|原子物理学代考Atomic Physics代考|Einstein coefficients
It is customary to describe emission/absorption processes by their transition rates which characterise the evolution of the atomic populations occupying the different states involved in the transitions.
Let us define $A_{21}$ as the probability per unit time to observe the transition $\psi_2 \rightarrow \psi_1$ by spontaneous emission. If $N_2(0)$ is the number of atoms initially occupying the state $\psi_2$, then its variation in time is given by
$$
\frac{d N_2(t)}{d t}=-N_2(0) A_{21}
$$
and therefore
$$
N_2(t)=N_2(0) \exp \left[-t / \tau_2\right]
$$
where $\tau_2=1 / A_{21}$ is the average lifetime of the state $\psi_2$ which, as discussed in [3], is related to the finite width of the spectroscopic line associated with the emission transition.
For stimulated processes, the occurrence of any transition actually depends on the available number of photons with suitable energy or, equivalently, on the energy density $u_\nu$ of the radiation field. Therefore, the probability per unit time to observe the stimulated absorption transition $\psi_1 \rightarrow \psi_2$ is cast in the form $u_{\nu_{12}} B_{12}$. Similarly, for the stimulated emission $\psi_2 \rightarrow \psi_1$ we set $u_{\nu_{21}} B_{21}$ its probability of occurrence per unit time.
The $A_{21}, B_{12}$ and $B_{21}$ terms are known as Einstein coefficients: their knowledge enables us to perform a full analysis of the populations when absorption and emission phenomena are simultaneously active, as discussed in the next section.
物理代写|原子物理学代考Atomic Physics代考|Population analysis
We now consider a population of many identical atoms subjected to a radiation field with energy density $u_\nu$. Let $N_{\mathrm{l}}(0)$ and $N_2(0)$ the number of atoms, respectively, occupying the ground state and the exited state at time zero. We want to predict how these numbers vary in time because of absorption/emission phenomena.
The simultaneous variation of the two populations is dictated by the following rate equations
$$
\left{\begin{array}{l}
\frac{d N_{\mathrm{l}}(t)}{d t}=-N_{\mathrm{l}}(0) B_{12} u_{\nu_{12}}, \
\frac{d N_2(t)}{d t}=-N_2(0)\left[B_{21} u_{\nu_{21}}+A_{21}\right] .
\end{array}\right.
$$
If the total [atoms] $+$ [radiation field] system is in thermodynamical equilibrium at temperature $T$, then it holds $d N_1(t) / d t=d N_2(t) / d t$ so that
$$
\frac{N_{\mathrm{l}}(0)}{N_2(0)} B_{12} u_{\nu_{12}}=B_{21} u_{\nu_{21}}+A_{21} .
$$
By the Boltzmann distribution ${ }^2$ we easily get
$$
\frac{N_{\mathrm{l}}(0)}{N_2(0)}=\exp \left[\left(E_2-E_1\right) / k_{\mathrm{B}} T\right]=\exp \left[h \nu_{21} / k_{\mathrm{B}} T\right]
$$
原子物理代考
物理代考_374D↩|原子物理学代考|原子物理代考|爱因斯坦系数
人们习惯于用过渡率来描述发射/吸收过程，过渡率描述了占据过渡中不同状态的原子种群的演变。
让我们把$A_{21}$定义为单位时间内通过自发发射观察$psi_2\rightarrow\psi_1$过渡的概率。如果$N_2(0)$是最初占据$psi_2$状态的原子数量，那么它在时间上的变化由以下公式给出
$$
\frac{d N_2(t)}{d t}=-N_2(0) A_{21}。
$$
因此
$$
N_2(t)=N_2(0) \exp \left[-t / tau_2\right]
$$
其中$tau_2=1 / A_{21}$是状态$psi_2$的平均寿命，正如在[3]中讨论的，与发射过渡相关的光谱线的有限宽度有关。
对于刺激过程，任何过渡的发生实际上取决于具有适当能量的可用光子数量，或者说，取决于辐射场的能量密度$u_\nu$。因此，单位时间内观察到受激吸收转变$psi_1\rightarrow\psi_2$的概率以$u_{\nu_{12}的形式出现。｝ B_{12}$. 同样地，对于受刺激发射的$psi_2\rightarrow \psi_1$，我们将$u_{nu_{21}}设为 B_{21}$ 其在单位时间内发生的概率。
A_{21}、B_{12}$和B_{21}$项被称为爱因斯坦系数：它们的知识使我们能够对吸收和发射现象同时活跃时的种群进行全面分析，这一点将在下一节讨论。
物理代写|原子物理学代考|原子物理学代考|种群分析
我们现在考虑一个由许多相同的原子组成的群体，受到能量密度为$u_\nu$的辐射场的影响。让$N_1(0)$和$N_2(0)$分别表示在零点时占据基态和退出态的原子数量。我们想预测这些数字如何因吸收/发射现象而随时间变化。
这两个种群的同时变化是由以下速率方程决定的
$\$ \$$
$$backslash$ left{
$$
\frac{d N_1(t)}{d t}=-N_1(0) B_{12} u_{nu_{12}, \frac{d N_2(t)}{d t}=-N_2(0)\left[B_{21} u_{nu_{21}}+A_{21}\right] 。
$$
\右。
如果总$[$原子$]$+$[$辐射场$]$系统处于热力学平衡状态
通过Boltzmanndistribution $$\$^2$ ，我们很容易得到
$backslash$ frac $left{N_{-}{backslash\right.$ mathrm $left.{\mid}}(0)\right}\left{N_{-}(0) 2(0)\right}=\backslash\exp\backslash$ left $[\backslash$ left(E_2-E_1\right) $)$/$\$$
物理代写|原子物理代考Atomic and Molecular Physics代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。
微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。