如果你也在 怎样代写热力学Thermodynamics CHEM366这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。热力学Thermodynamics是物理学的一个分支，涉及热、功和温度，以及它们与能量、熵以及物质和辐射的物理特性的关系。这些数量的行为受热力学四大定律的制约，这些定律使用可测量的宏观物理量来传达定量描述，但可以用统计力学的微观成分来解释。热力学适用于科学和工程中的各种主题，特别是物理化学、生物化学、化学工程和机械工程，但也适用于其他复杂领域，如气象学。
热力学Thermodynamics从历史上看，热力学的发展源于提高早期蒸汽机效率的愿望，特别是通过法国物理学家萨迪-卡诺（1824年）的工作，他认为发动机的效率是可以帮助法国赢得拿破仑战争的关键。苏格兰-爱尔兰物理学家开尔文勋爵在1854年首次提出了热力学的简明定义，其中指出：”热力学是关于热与作用在身体相邻部分之间的力的关系，以及热与电的关系的课题。” 鲁道夫-克劳修斯重述了被称为卡诺循环的卡诺原理，为热学理论提供了更真实、更健全的基础。他最重要的论文《论热的运动力》发表于1850年，首次提出了热力学的第二定律。1865年，他提出了熵的概念。1870年，他提出了适用于热的维拉尔定理。
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物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|And Porous Media
In the porous system of Sect. 5.3.9, we focus our attention on water. In particular, we may safely assume with no loss of generality that the motion of water is so slow that (a) $\rho$ is constant and uniform; (b) the contribution of kinetic energy to the energy balance of Sect.4.2.8 is negligible; (c) there is enough time for flattening of $\nabla T$ everywhere, so that a relaxed state satisfies $\nabla T=0$ and corresponds to some suitably constrained extremum of $\int P_h d \mathbf{x}$ where $P_h=\rho T \frac{d s}{d t}$ as both heat conduction and radiation are negligible for $\nabla T=0$ and $s$ is the entropy per unit mass. Here, we keep on invoking the pressure $p$; should we replace $p$ with the capillary pressure $p_c$ (as in the unsaturated case), no result would formally be affected in the following. There is no electromagnetic field. Accordingly, the energy balance of water in steady state (Sect. $4.2 .7, \frac{\partial}{\partial t} \equiv 0$ ) reduces to $\nabla \cdot(\rho \mathbf{v} h)=0$ where $h=u+\frac{p}{\rho}+\phi_g$ is the enthalpy per unit mass (Sect.3.4.2) and $\phi_g=g z, g$ and $z$ are the gravitational potential, the absolute value of the gravitational acceleration and vertical coordinate, respectively, as usual. Moreover, the mass balance in steady state reads $0=\nabla \cdot(\rho \mathbf{v})=\rho \nabla \cdot \mathbf{v}=$ $\frac{\rho}{\varphi_p} \nabla \cdot \mathbf{q}_w$ with $\varphi_p$ porosity of the medium and $\mathbf{q}_w$ volumetric water flow. Together, the energy balance and the mass balance give $0=\rho \mathbf{v} \cdot \nabla h=\rho \mathbf{v} \cdot \nabla\left(u+\frac{p}{\rho}+\phi_g\right)$. Being $d \rho \equiv 0$ and $\frac{\partial}{\partial t} \equiv 0$, we obtain $\rho \mathbf{v} \cdot \nabla u=\rho \frac{d u}{d t}=\rho T \frac{d s}{d t}=P_h$ as $d u=T d s$ for the First Principle of thermodynamics. On the other hand, being $\nabla \cdot \mathbf{q}_w=0$ (for mass conservation), $\phi_g=g z$ and $\nabla g=0$ (for uniform gravitational field across the system), we obtain $\rho \mathbf{v} \cdot \nabla\left(\frac{p}{\rho}+\phi_g\right)=\rho g \mathbf{v} \cdot \nabla H_w=\frac{\rho g}{\varphi_p} \mathbf{q}_w \cdot \nabla H_w=\frac{\rho g}{\varphi_p} \Delta E_c$ with $H_w$ hydraulic head and $\Delta E_c$ energy expenditure rate per unit volume defined in Ref. [124]. It follows that
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P_h=-\frac{\rho g}{\varphi_p} \Delta E_c
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物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|A 2nd Necessary Condition for Stability
So far we have dealt with the heater. Now, let us discuss the window. As far as it remains closed, it prevents mass from being exchanged between the room and the external world. Nevertheless, radiation and conduction of energy still occur across the window. The total amount of energy in the room remains constant in a stable, steady state. Accordingly, the power input $\int P_h d \mathbf{x}$ supplied by the heater to the room is to be compensated by a power loss across the window. This loss occurs either through radiation or conduction as convection is forbidden; the corresponding net heat flux $\mathbf{q}$ across the window satisfies the normalization condition $\overline{\int P_h d \mathbf{x}}=P_{T O T}$. The domain of integration in the L.H.S. is the window surface, but generalization to the walls, the floor, etc. is trivial; the ‘window’ represents the boundary of our volume of interest. Again, let the external world lead to a perturbation that slightly raises $T$ inside a small area with surface vector $d \mathbf{a}$ on the window of the room, while leaving the rest of the window unaffected. Le Châtelier’s principle dictates that the system counteracts the impact of such perturbation. In particular, it follows that $\mathbf{q}1 \cdot d \mathbf{a} \geq 0$; should $\mathbf{q}_1 \cdot d \mathbf{a}$ be $<0$, indeed, a small growth of temperature would lower the amount of energy flowing away from the room across the window towards the external world, thus heating the room further and triggering a positive feedback which in turn would drive the system far from the initial state. Accordingly, $\left(\frac{1}{T}\right)_1 \mathbf{q}_1 \cdot d \mathbf{a} \leq 0 .^{61}$ Had we started from a perturbation that cools the room locally, i.e. with $T_1<0$, Le Châtelier’s principle would have implied the same result. The line of reasoning looks like our argument above concerning $\frac{P_h}{T}$ from here on out. ${ }^{62}$ The decomposition $a=a_0+a_1$ allows us to write $\overline{\int d \mathbf{a} \cdot \frac{\mathbf{q}}{T}} \leq\left(\overline{\int d \mathbf{a} \cdot \frac{\mathbf{q}}{T}}\right)_0$ after time-averaging and surface integration over the window. This means that the relaxed state corresponds to a (constrained) maximum of $\overline{\int d \mathbf{a} \cdot \frac{\mathbf{q}}{T}}$. Thus, a relaxed state of the room satisfies the condition: $$ \overline{\int \frac{\mathbf{q}}{T} \cdot d \mathbf{a}}=\max \quad \text { with the constraint } \overline{\int P_h d \mathbf{x}}=P{T O T}
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热力学代写
物理代写|热力学代写热力学 代考|和多孔介质
在第5.3.9节的多孔系统中，我们的注意力集中在水上。特别是，我们可以安全地假设，水的运动是如此缓慢，以至于(a)$rho$是恒定和均匀的；(b)动能对第4节的能量平衡的贡献 .2.8的能量平衡的贡献可以忽略不计；(c)有足够的时间让$/nabla T$到处变平，所以放松状态满足$/nabla T=0$，并且对应于$/int P_h d \mathbf{x}$的一些适当的约束极值，其中$P_h=\rho T \frac{d s}{d t}$因为$/nabla T=0$时热传导和辐射都可以忽略，$s$是单位质量的熵值。在这里，我们继续引用压力$p$；如果我们用毛细管压力$p_c$代替$p$（如在非饱和情况下），下面的结果将不会受到正式影响。不存在电磁场。因此，水在稳定状态下的能量平衡（第4.2 .7节，\frac{partial}{\partial t} equiv 0$ ）减少到$\nabla \cdot(\rho \mathbf{v} h)=0$ 其中$h=u+frac{p}{\rho}+phi_g$ 是单位质量的焓（第3节 .4.2），$phi_g=g z，g$和$z$分别为重力势、重力加速度的绝对值和垂直坐标，与通常一样。
此外，稳态下的质量平衡为$0=\nabla\cdot(\rho\mathbf{v})=rho\nabla\cdot\mathbf{v}=frac{\rho}{varphi_p}。\nabla \cdot \mathbf{q}_w$，介质的孔隙率为$varphi_p$，水的体积流量为$mathbf{q}_w$。能量平衡和质量平衡共同给出$0=\rho\mathbf{v}\cdot\nabla h=\rho\mathbf{v}\cdot\nabla\left(u+frac{p}{rho}+/phi_g/right)$。由于$d\rho equiv 0$和$frac{\partial}{partial t}equiv 0$。\equiv 0$，我们得到$rho\mathbf{v} cdot \nabla u=\frac{d u}{d t}=\rho T\frac{d s}{d t}=P_h$作为热力学第一原理的d u=T d s$。另一方面，由于$nabla\cdot\mathbf{q}_w=0$（对于质量守恒），$phi_g=g z$和$nabla g=0$（对于整个系统的均匀引力场）。我们得到$rho\mathbf{v}\cdot \nabla\left(frac{p}{rho}+\phi_g\right)=rho g\mathbf{v}\cdot \nabla H_w=frac{rho g}{varphi_p}. \mathbf{q}_w H_w=frac{rho g}{varphi_p}。\ΔE_c$，其中$H_w$水力压头和$ΔE_c$单位体积能量消耗率的定义见文献。[124]. 由此可见
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P_h=-frac{rho g}{varphi_p}。\δE_c
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物理代写|热力学代写|热力学代考|稳定的第二个必要条件
到目前为止，我们已经解决了加热器的问题。现在，让我们来讨论一下窗户。只要它保持关闭，它就能防止质量在房间和外部世界之间交换。然而，能量的辐射和传导仍然发生在窗户上。房间里的能量总量在一个稳定的状态下保持不变。因此，加热器提供给房间的功率输入$/int P_h d \mathbf{x}$ 将由窗户上的功率损失来补偿。这种损失是通过辐射或传导发生的，因为对流是被禁止的；相应的跨窗净热通量$mathbf{q}$满足归一化条件$overline{int P_h d \mathbf{x}}=P_{T O T}$。L.H.S.中的积分域是窗口表面，但推广到墙壁、地板等是微不足道的；”窗口 “代表我们感兴趣的体积的边界。同样，让外部世界导致一个扰动，在房间窗户上的表面矢量$d\mathbf{a}$的小区域内稍微提高$T$，而使窗户的其他部分不受影响。Le Châtelier原理决定了系统会抵消这种扰动的影响。特别是，可以得出$mathbf{q}的结论。1\cdot d \mathbf{a} \geq 0$；如果$mathbf{q}_1 \cdot d \mathbf{a}$<0$，的确，温度的小幅增长会降低从房间流向外部世界的能量，从而进一步加热房间，引发正反馈，反过来会促使系统远离初始状态。因此，$left(frac{1}{T}\right)_1 \mathbf{q}_1 \cdot d \mathbf{a} \leq 0 .^{61}$ 如果我们从局部冷却房间的扰动开始，即$T_1<0$，Le Châtelier的原理会暗示同样的结果。从这里开始，这个推理路线看起来就像我们上面关于${frac{P_h}{T}$的论证。${ }^{62}$ 分解$a=a_0+a_1$使我们可以写出$overline{int d \mathbf{a} \cdot \frac{mathrm{q}}{T}}。\leq\left(overline{int d\mathbf{a} \cdot frac{mathrm{q}}{T}}\right)_0$经过时间平均化和窗口上的表面积分。这意味着松弛状态对应于$overline{int d \mathbf{a} \cdot \frac{mathbf{q}}{T}}$的（约束）最大值。因此，房间的放松状态满足以下条件。
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\overline{\int \frac{\mathbf{q}}{T} \cdot d \mathbf{a}}=max \quad \text { with the constraint } \覆盖线{int P_h d \mathbf{x}}=P T O T
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。