如果你也在 怎样代写热力学Thermodynamics CHEM366这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。热力学Thermodynamics是物理学的一个分支，涉及热、功和温度，以及它们与能量、熵以及物质和辐射的物理特性的关系。这些数量的行为受热力学四大定律的制约，这些定律使用可测量的宏观物理量来传达定量描述，但可以用统计力学的微观成分来解释。热力学适用于科学和工程中的各种主题，特别是物理化学、生物化学、化学工程和机械工程，但也适用于其他复杂领域，如气象学。
热力学Thermodynamics从历史上看，热力学的发展源于提高早期蒸汽机效率的愿望，特别是通过法国物理学家萨迪-卡诺（1824年）的工作，他认为发动机的效率是可以帮助法国赢得拿破仑战争的关键。苏格兰-爱尔兰物理学家开尔文勋爵在1854年首次提出了热力学的简明定义，其中指出：”热力学是关于热与作用在身体相邻部分之间的力的关系，以及热与电的关系的课题。” 鲁道夫-克劳修斯重述了被称为卡诺循环的卡诺原理，为热学理论提供了更真实、更健全的基础。他最重要的论文《论热的运动力》发表于1850年，首次提出了热力学的第二定律。1865年，他提出了熵的概念。1870年，他提出了适用于热的维拉尔定理。
热力学Thermodynamics代写，免费提交作业要求， 满意后付款，成绩80\%以下全额退款，安全省心无顾虑。专业硕 博写手团队，所有订单可靠准时，保证 100% 原创。最高质量的热力学Thermodynamics作业代写，服务覆盖北美、欧洲、澳洲等 国家。 在代写价格方面，考虑到同学们的经济条件，在保障代写质量的前提下，我们为客户提供最合理的价格。 由于作业种类很多，同时其中的大部分作业在字数上都没有具体要求，因此热力学Thermodynamics作业代写的价格不固定。通常在专家查看完作业要求之后会给出报价。作业难度和截止日期对价格也有很大的影响。
海外留学生论文代写;英美Essay代写佼佼者!
EssayTA™有超过2000+名英美本地论文代写导师, 覆盖所有的专业和学科, 每位论文代写导师超过10,000小时的学术Essay代写经验, 并具有Master或PhD以上学位.
EssayTA™在线essay代写、散文、论文代写,3分钟下单,匹配您专业相关写作导师,为您的留学生涯助力！
我们拥有来自全球顶级写手的帮助,我们秉承：责任、能力、时间,为每个留学生提供优质代写服务
论文代写只需三步, 随时查看和管理您的论文进度, 在线与导师直接沟通论文细节, 在线提出修改要求. EssayTA™支持Paypal, Visa Card, Master Card, 虚拟币USDT, 信用卡, 支付宝, 微信支付等所有付款方式.
想知道您作业确定的价格吗? 免费下单以相关学科的专家能了解具体的要求之后在1-3个小时就提出价格。专家的 报价比上列的价格能便宜好几倍。
想知道您作业确定的价格吗? 免费下单以相关学科的专家能了解具体的要求之后在1-3个小时就提出价格。专家的 报价比上列的价格能便宜好几倍。
我们在物理Physical代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的物理Physical代写服务。我们的专家在电磁学Electromagnetism代写方面经验极为丰富，各种电磁学Electromagnetism相关的作业也就用不着说。
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|Lotka and Odum’s Maximum Power Principle
Just like the minimum dissipation principles discussed in Sect. 5.5, maximization of dissipation has been appealing well beyond the domains of physics and engineering. As such, it deserves further discussion; again, this Section is a digression the reader may overlook. The results concerning cities in Sect. 5.5.2 rely on Zipf’s principle of least effort and hold for $k=\frac{W}{Q_I-Q_{I I}}<0$. In this case, the city $A$ receives an amount $Q_I>0$ of resources per unit time and feeds the population with an amount $W$ of resources per unit time while delivering to the outer world the amount $Q_{I I}>Q_I$ of resources per unit time. Such ‘resources’ are not bound to be energy-related quantities (i.e., quantities measured in Watt): they may as well be immaterial resources like money, social services (measured, e.g. through their monetary value), etc.
We may rightfully ask ourselves what happens when the quantities $Q_I, Q_{I I}$ and $W$ are precisely amounts of power, measured in Watts. Conservation of energy implies $W=Q_I-Q_{I I}$, i.e. $k=+1$, and the results of Sect. 5.5.2 hold no more.
Even so, the main lesson of Sect. 5.5-namely, a single variational principle provides us with information concerning the behaviour of a network of many similar, interrelated agents-is still likely to hold. Biology and ecology, for example, offer plenty of problems where a large number of interlinked entities (cells, living species…) display collective behaviour. This behaviour is both remarkably resilient against perturbations and definitely far from thermodynamic equilibrium. In the words of Lotka For the battle array of organic evolution is presented to our view as an assembly of armies of energy transformers-accumulators (plants), and engines (animals); armies composed of multitudes of similar units, the individual organisms. The similarity of the units invites statistical treatment, the development of a statistical mechanics of which the units shall be, not simple material particles in the ordinary reversible collision of the type familiar in the kinetic theory, collisions in which action and reaction were equal; the units in the new statistical mechanics will be energy transformers subject to irreversible collisions [105].
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|Rules of Selection
Even beyond the domain of applicability of LNET, we have shown that in some cases at least it seems possible to describe relaxed states with the help of the constrained minimization or maximization of some thermodynamic quantity. So far, we have described relaxed states which are steady states. However, there are some problems where the system relaxes to a final, far from equilibrium state which is not a steady state, but an oscillating state, i.e. a configuration where all quantities keep on oscillating at some fixed frequency. Now, when deciding whether the final outcome of the relaxation process is a steady state or an oscillating one, the system seems still to follow a criterion involving thermodynamic quantities. Thus, Tykodi postulated MinEP in oscillating states [114].
Generally speaking, the selection of the relevant time scale is crucial. In geophysics, for example, when applied to the seasonal cycle the validity of MEPP is restricted to energy transport due to turbulent convection processes which are fast enough to allow relaxation on time scale $\ll$ the time scale of interest [115]. More precisely, the selected relaxed state still corresponds to a constrained minimum (or maximum) of some thermodynamic quantity, provided that the value of the latter is averaged in time over many oscillations. The minimization (or maximization) acts as a ‘selection rule’ between a stable steady state and a stable, oscillating state.
We denote with $a_0(\mathbf{x}), a_1(\mathbf{x}, t)$ and $\bar{a}(\mathbf{x}, t)=\lim _{t_0 \rightarrow \infty} t_0^{-1} \int_t^{t+t_0} a\left(\mathbf{x}, t^{\prime}\right) d t^{\prime}$ the steady-state value of the generic quantity $a$, a fluctuation of $a$ near $a_0(\mathbf{x})$ (occurring on small time scales and short spatial scales) and the time average of $a$, respectively, here and in the following. Throughout our discussion, we assume that the system evolves towards a relaxed configuration where $\bar{a}$ depends on time no more. In order to assure that the definition of $\bar{a}$ remains meaningful during the relaxation, we must take care that the auxiliary time $t_0$ in the definition of $\bar{a}$ is much longer than the typical time scale of small-scale fluctuations but remains much shorter than the characteristic time scale of relaxation. In particular, $\bar{a}=a_0(\mathbf{x})$ and $\overline{a_1}(\mathbf{x}, t)=0$ : steady-state values are time averages which smear out fluctuations. Finally, if $|a|<\infty$ at all times then the definition of $\bar{a}$ implies $\frac{\overline{\partial a}}{\partial t}=0$.
热力学代写
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|Lotka and Odum’s Maximum Power Principle
就像第 3 节中讨论的最小耗散原则一样。 $5.5$, 耗散的最大化已经远远超出了物理和工程领域的吸引力。因 此, 值得进一步讨论; 同样, 本节是读者可能忽略的题外话。关于教派城市的结果。5.5.2依靠 Zipf 的最少 努力原则并坚持 $k=\frac{W}{Q_I-Q_{I I}}<0$. 在这种情况下, 城市 $A$ 收到金额 $Q_I>0$ 每单位时间的资源和养活人口 的数黑 $W$ 每单位时间的资源量, 同时向外部世界交付的数黑 $Q_{I I}>Q_I$ 单位时间内的资源。这种“资源”不 一定是与能源相关的黑 (即, 以瓦特为单位的黑) : 它们也可能是非物质资源, 如货平、社会服务（例如通 过其货市价值来衡量) 等。
我们可以正确地问自己, 当数荲 $Q_I, Q_{I I}$ 和 $W$ 是精确的功率量, 以瓦特为单位。能量守恒意味着 $W=Q_I-Q_{I I}$, IE $k=+1$, 以及 Sect 的结果。5.5.2 不再持有。
即便如此, 宗门的主要教训。 5.5-一即, 一个单一的变分原理为我们提供了关于许多相似的、相互关联的代 理网络的行为的信息一-仍然可能成立。例如, 生物学和生态学在大荲相互关联的实体 (细胞、生物物 种…..) 表现出集体行为时会带来很多问题。这种行为对扰动具有显着的弹性, 并且绝对远离热力学平衡。用 Lotka 的话来说, 有机进化的战斗阵列在我们的视野中呈现为能荲变压器-苗能器 (植物) 和引擎 (动物) 的军队的集合; 由许多相似的单位, 即个体有机体组成的军队。单位的相似性需要统计处理, 发展一种统计 力学, 其单位应该是, 而不是在动力学理论中孰悉的那种普通可逆碰撞中的简单物质粒子, 在这种碰撞中作 用和反应是相等的; 新统计力学中的单位将是经受不可逆碰撞的能黑转换器 [105]。
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|Rules of Selection
即使超出了 LNET 的适用范围, 我们已经表明, 在某些情况下, 至少可以借助某些热力学量的约束最小化或 最大化来描述松灺状态。到目前为止, 我们已经描述了作为稳定状态的松弛状态。然而, 存在一些问题, 其 中系统松弛到远离平衡状态的最终状态, 该平衡状态不是稳态, 而是振荡状态, 即所有鲤都以某个固定频率 持续振荡的配置。现在, 在决定弛豫过程的最终结果是稳态还是振荡时, 系统似平仍然遵循涉及热力学荲的 标准。因此, Tykodi 假设 MinEP 处于振荡状态 [114]。
一般来说, 相关时间尺度的选择是至关重要的。例如, 在地球物理学中, 当应用于季节性周期时, MEPP的 有效性仅限于能䵡传输, 因为湍流对流过程足够快, 可以在时间尺度上放松 感兴趣的时间尺度 [115]。更 准确地说, 选择的弛豫状态仍然对应于某个热力学黑的受约束的最小值 (或最大值), 前提是后者的值在许 多振荡上随时间平均。最小化 (或最大化) 充当稳定稳态和稳定振荡状态之间的“选择规则”。
我们用 $a_0(\mathbf{x}), a_1(\mathbf{x}, t)$ 和 $\bar{a}(\mathbf{x}, t)=\lim _{t_0 \rightarrow \infty} t_0^{-1} \int_t^{t+t_0} a\left(\mathbf{x}, t^{\prime}\right) d t^{\prime}$ 一般荲的稳态值 $a$, 波动 $a$ 靠近 $a_0(\mathbf{x})$ (发生在小时间尺度和短空间尺度上) 和时间平均值 $a$ ，分别在这里和以下。在我们的整个讨论中, 我们假设系统向一个宽松的配置发展, 其中 $\bar{a}$ 不再取决于时间。为了确保定义 $\bar{a}$ 在放松期间仍然有意义, 我 们必须注意辅助时间 $t_0$ 在定义中 $\bar{a}$ 比小尺度波动的典型时间尺度要长得多, 但比弛豫的特征时间尺度要短得 多。尤其是, $\bar{a}=a_0(\mathbf{x})$ 和 $\overline{a_1}(\mathbf{x}, t)=0$ : 稳太值是抺去波动的时间平均值。最后, 如果 $|a|<\infty$ 在任何 时候，然后定义 $\bar{a}$ 暗示 $\frac{\overline{\partial a}}{\partial t}=0$.
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。
微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。