如果你也在 怎样代写热力学Thermodynamics MAE204这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。热力学Thermodynamics是物理学的一个分支，涉及热、功和温度，以及它们与能量、熵以及物质和辐射的物理特性的关系。这些数量的行为受热力学四大定律的制约，这些定律使用可测量的宏观物理量来传达定量描述，但可以用统计力学的微观成分来解释。热力学适用于科学和工程中的各种主题，特别是物理化学、生物化学、化学工程和机械工程，但也适用于其他复杂领域，如气象学。
热力学Thermodynamics从历史上看，热力学的发展源于提高早期蒸汽机效率的愿望，特别是通过法国物理学家萨迪-卡诺（1824年）的工作，他认为发动机的效率是可以帮助法国赢得拿破仑战争的关键。苏格兰-爱尔兰物理学家开尔文勋爵在1854年首次提出了热力学的简明定义，其中指出：”热力学是关于热与作用在身体相邻部分之间的力的关系，以及热与电的关系的课题。” 鲁道夫-克劳修斯重述了被称为卡诺循环的卡诺原理，为热学理论提供了更真实、更健全的基础。他最重要的论文《论热的运动力》发表于1850年，首次提出了热力学的第二定律。1865年，他提出了熵的概念。1870年，他提出了适用于热的维拉尔定理。
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物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|A Slight Abuse of Notation
When it comes to fluid/continuous systems, the question arises $[15,16]$ whether variational principles like the minimum entropy production principle and the least dissipation principle describe steady states, in analogy to the corresponding results regarding discontinuous systems. We have seen that the assumption of LTE at all times and everywhere throughout the system leads to general results like Le Châtelier’s principle, the general evolution criterion and the entropy balance in its global form. We have also shown that further, additional assumptions-like e.g. the linearity of the underlying phenomenological laws-lead to LNET in discontinuous systems at least. In particular, we have discussed examples where the heat flux is the time derivative of an energy and is coupled to electric conduction with negligible Joule heating-see our discussion of thermocouples. In contrast, LNET never holds when it comes to throttled expansion, as the latter phenomenon involves both viscosity and turbulence: the former and the latter phenomenon, indeed, are represented in NavierStokes’ equation by terms like $\mathbf{v} \cdot \nabla \mathbf{v}$ and $\mathbf{v} \cdot \boldsymbol{\sigma}^{\prime}$, both of which are $\propto O\left(|\mathbf{v}|^2\right)$ and are therefore not described by any model based on linearity. Now, throttled expansion occurs in fluids, i.e. in continuous systems. If we are able to decide if and when LNET holds for continuous systems, we are also able to apply the related variational principles provided that some kind of relaxation occurs in such systems. For simplicity, and with a slight abuse of notation, we refer to the collection of all results of LNET such as Onsager’s symmetry, the least dissipation principle etc. discussed so far once more as to LNET, here and in the following.
物理代写|热力学代写Thermodynamics代考|Thermodynamic Forces and Fluxes in Continuous Systems
We have seen in Sect. 4.2.9 that in continuous systems the quantity which corresponds to the quantity $\frac{d S}{d t}=X_i J_i$ in discontinuous systems is $\frac{d_i S}{d t}$. The definition of the latter quantity and the fact that $\sigma$ is a bilinear form suggest that:
$\sigma=X_i J_i \quad ; \quad J_i=L_{i k} X_k \quad ; \quad i, k=1, \ldots N \quad$ thermodynamic quantities in continuous systems. ${ }^{44}$ LNET still means $L_{i k}=L_{k i}$. In discontinuous systems where LNET holds the thermodynamic flux $J_i$ is the time derivative of something, i.e. it represents the rate of change of some physical quantity.
In continuous systems $J_i$ is often a vector; we denote its components as $J_{i p}$ $(p=1,2,3)$. In this case, $J_i$ plays a role which is similar to the role played in discontinuous systems provided that $\frac{\partial J_{i p}}{\partial x_p}+\frac{\partial b_i}{\partial t}=0$ for some quantity $b_i .{ }^{45}$
This equation reduces to a conservation law-and may therefore be compared with available physical models – of the form $\frac{\partial}{\partial x_p}\left(D_{i k p q} \frac{\partial a_k}{\partial x_q}\right)+\frac{\partial b_i}{\partial t}=0(i, k=1, \ldots N$; $q=1,2,3$ ) provided that $J_{i p}=D_{i k p q} \frac{\partial a_k}{\partial x_q}$ (where both $D_{i k p q}$ and $a_k$ are unknown so far).
Linearity of the latter relationship suggests that the $k$-th thermodynamic force $X_k$ conjugated to our thermodynamic flow is a vector whose $q$-th component is $X_{k q}=\frac{\partial a_k}{\partial x_q}$, so that a) $X_k$ is the gradient of a physical quantity; b) $J_{i p}=D_{i k p q} X_{k q}$;
c) LNET corresponds to $D_{i k p q}=D_{k i p q}$.
Remarkably, the relationships $D_{i k p q}=D_{k i p q}, X_{k q}=\frac{\partial a_k}{\partial x_q}, J_{i p}=D_{i k p q} \frac{\partial a_k}{\partial x_q}$ and $\frac{\partial J_{i p}}{\partial x_p}+\frac{\partial b_i}{\partial t}=0$ listed above are consistent with each other in steady state $\left(\frac{\partial}{\partial t}=0\right)$ at least. In fact, LNET is related to the least dissipation variational principle
$$
\delta \int d \mathbf{x}\left(X_i J_i-\frac{1}{2} L_{i k} X_i X_k\right)=0 \quad \text { for } \quad X_i \rightarrow X_i+\delta X_i \quad ; \quad \delta J_i=0
$$
We show that the Euler-Lagrange equations ${ }^{46}$ of this variational principle reduce to the conservation laws ruling the system in steady state. ${ }^{47}$ To this purpose, we rewrite the variational principle as ${ }^{48}$
$$
\delta \int L d \mathbf{x}=0 \quad ; \quad L \equiv J_{i p} \frac{\partial a_i}{\partial x_p}-\frac{1}{2} D_{i k p q} \frac{\partial a_i}{\partial x_p} \frac{\partial a_k}{\partial x_q} \quad ; \quad a_i \rightarrow a_i+\delta a_i
$$
热力学代写
物理代写|热力学代写Thermodynamics 代考|A Slight Abuse of Notation
当涉及到流体/连续系统时，问题就出现了 $[15,16]$ 最小熵产生原理和最小耗散原理等变分原理是否描述了 稳态, 类似于关于不连续系统的相应结果。我们已经看到, LTE 的假设在整个系统中的任何时间和任何地方 都会导致一般结果, 如 Le Châtelier 原理、一般演化标准和全局形式的熵平衡。我们还进一步表明, 额外 的假设一-例如基本现象学定律的线性一-至少导致不连续系统中的 LNET。特别是, 我们已经讨论了热通 量是能量的时间导数并且以可忽略的焦耳热埬萬合到电传导的示例 – 请参阅涐们对热电偶的讨论。相比之下, $\mathbf{v} \cdot \nabla \mathbf{v}$ 和 $\mathbf{v} \cdot \boldsymbol{\sigma}^{\prime}$, 两者都是 $\propto O\left(|\mathbf{v}|^2\right)$ 因此汥有任何基于线性的模型来描述。现在, 节流膨胀发生在流 体中, 即在连续系统中。如果我们能够确定 LNET 是否以及何时适用于连续系统, 我们也可以应用相关的变 分原理, 前提是在此类系统中发生某种松弛。为简单起见, 并稍微滥用符号, 我们参考了 LNET 的所有结果 的集合, 例如 Onsager 的对称性、最小耗散原理等。
物理代写|热力学代写Thermodynamics 代考|Thermodynamic Forces and Fluxes in Continuous Systems
我们在教派中见过。4.2.9 在连续系统中, 数量对应于数量 $\frac{d S}{d t}=X_i J_i$ 在不连续系统中是 $\frac{d_i S}{d t}$. 后一个量的 昰义和事实 $\sigma$ 是一个双线性形式表明:
$\sigma=X_i J_i \quad ; \quad J_i=L_{i k} X_k \quad ; \quad i, k=1, \ldots N$ 连续系统中的热力学量。44 LNET 仍然意味着 $L_{i k}=L_{k i}$. 在 LNET 保持热力学通量的不连续系统中 $J_i$ 是某事物的时间导数, 即表示某个物理量的变化 䒺
在连续系统中 $J_i$ 通常是一个向荲; 我们将其组件表示为 $J_{i p}(p=1,2,3)$. 在这种情况下, $J_i$ 扮演的角色类 似于在不连续系统中扮演的角色, 前提是 $\frac{\partial J_{i p}}{\partial x_p}+\frac{\partial b_i}{\partial t}=0$ 对于一些数鲤 $b_i \cdot{ }^{45}$
这个方程简化为一个守恒定律一-因此可以与可用的物理模型进行比较一-形式为
$\frac{\partial}{\partial x_p}\left(D_{i k p q} \frac{\partial a_k}{\partial x_q}\right)+\frac{\partial b_i}{\partial t}=0\left(i, k=1, \ldots N ; q=1,2,3\right.$ ) 前提是 $J_{i p}=D_{i k p q} \frac{\partial a_k}{\partial x_q}$ (其中两者 $D_{i k p q}$ 和 $a_k$ 目前末知）。
后一种关系的线性表明 $k$-th 热力学力 $X_k$ 与我们的热力学流共轭的是一个向荲, 其 $q$-th 组件是 $X_{k q}=\frac{\partial a_k}{\partial x_q}$ ，所以 a) $X_k$ 是物理量的梯度；b) $J_{i p}=D_{i k p q} X_{k q}$ ；
c) LNET 对㡴于 $D_{i k p q}=D_{k i p q}$.
值得注意的是, 关系 $D_{i k p q}=D_{k i p q}, X_{k q}=\frac{\partial a_k}{\partial x_q}, J_{i p}=D_{i k p q} \frac{\partial a_k}{\partial x_q}$ 和 $\frac{\partial J_{i p}}{\partial x_p}+\frac{\partial b_i}{\partial t}=0$ 上面列出的在稳 定状态下是一致的 $\left(\frac{\partial}{\partial t}=0\right)$ 至少。其实LNET与最小耗散变分原理有关
$\delta \int d \mathbf{x}\left(X_i J_i-\frac{1}{2} L_{i k} X_i X_k\right)=0 \quad$ for $\quad X_i \rightarrow X_i+\delta X_i \quad ; \quad \delta J_i=0$
我们证明了欧拉-拉格朗日方程 46 这种变分原理可以归结为在稳定状态下支配系统的守恒定律。47为此, 我 们将变分原理资写为 ${ }^{48}$
$$
\delta \int L d \mathbf{x}=0 \quad ; \quad L \equiv J_{i p} \frac{\partial a_i}{\partial x_p}-\frac{1}{2} D_{i k p q} \frac{\partial a_i}{\partial x_p} \frac{\partial a_k}{\partial x_q} \quad ; \quad a_i \rightarrow a_i+\delta a_i
$$
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。