如果你也在 怎样代写狭义相对论Special Relativity PHYS4445这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。狭义相对论Special Relativity有一系列已被实验验证的结果。它们包括同时性相对论、长度收缩、时间膨胀、相对论速度加法公式、相对论多普勒效应、相对论质量、普遍速度极限、质能等价、因果速度和托马斯的前移。例如，它用取决于参考框架和空间位置的时间概念取代了传统的绝对普遍时间概念。与其说两个事件之间有一个不变的时间间隔，不如说有一个不变的时空间隔。
狭义相对论Special Relativity最初是由爱因斯坦在1905年9月26日发表的一篇题为《论运动物体的电动力学》的论文中提出的。牛顿力学与麦克斯韦的电磁学方程不相容，在实验上，迈克尔逊-莫里的无效结果（以及随后的类似实验）证明，历史上假设的发光的乙太并不存在。这导致了爱因斯坦对狭义相对论的发展，它修正了力学，以处理涉及所有运动的情况，特别是那些速度接近光速的运动（被称为相对论速度）。今天，当引力和量子效应可以忽略不计时，狭义相对论被证明是任何速度下最准确的运动模型。即使如此，牛顿模型在低速（相对于光速）下，例如地球上的日常运动，作为一个简单而准确的近似仍然有效。
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物理代写|狭义相对论代写Special Relativity代考|Other examples of Galilean Invariance
Invariance of Newton’s laws of motion (Equation of motion) under G.T.: According to equation of motion the effective force along direction of motion is equal to product of mass and acceleration. Mathematically, effective force $=$ (mass)(acceleration)
$$
\begin{array}{r}
\bar{F}^{\prime}=m \bar{a}^{\prime} \
\text { and } \bar{F}=m \bar{a}
\end{array}
$$
Since $\vec{a}=\vec{a} \quad$ and is absolute, ence $\vec{F}=\vec{F}$
Since all the above quantities are invariant. So equation of motion is also invariant.
Invariance of Conservation of momentum under G.T.
Let us consider two balls of mass $m_1$ and $m_2$ are moving with velocities $u_1$ and $\mathrm{u}_2$ relative to $\mathrm{S}$ frame, after collision the velocities becomes $\mathrm{v}_1$ and $\mathrm{v}_2$. Hence applying law of conservation of momentum (when all velocities along the same line)
$$
m_1 u_1+m_2 u_2=m_1 v_1+m_2 v_2
$$
The frame $\mathrm{S}^{\prime}$ is moving with velocity $v_0$ relative to frame $\mathrm{S}$. Now the velocities in $\mathrm{S}^{\prime}$ frame are
$$
\begin{aligned}
u_1^{\prime}=u_1-v_0, u_2^{\prime} &=u_2-v_0, \
v_1^{\prime} &=v_1-v_0, v_2^{\prime}=v_2-v_0
\end{aligned}
$$
Putting in equation (1.1), values from (1.1a)
$$
\begin{aligned}
m_1\left(u_1^{\prime}+v_0\right)+m_2\left(u_2^{\prime}+v_0\right) &=m_1\left(v_1^{\prime}+v_0\right)+m_2\left(v_2^{\prime}+v_0\right) \
m_1 u_1^{\prime}+m_2 u_2^{\prime} &=m_1 v_1^{\prime}+m_2 v_2^{\prime}
\end{aligned}
$$
Hence, the law of conservation of linear momentum is invariance under G.T.
物理代写|狭义相对论代写Special Relativity代考|Invariance of Laws of conservation of Kinetic Energy under G.T
Invariance of Laws of conservation of Kinetic Energy under G.T.
$>$ In $S$ frame, let us consider perfectly elastic collision of two particles of masses $\mathrm{m}_1$ and $\mathrm{m}_2$ moving with velocity $\mathrm{u}_1$ and $\mathrm{u}_2$. After collision the velocity becomes $v_1$ and $v_2$ respectively. The laws of conservation in $S$ frame
$$
\frac{1}{2} m_1 u_1^2+\frac{1}{2} m_2 u_2^2=\frac{1}{2} m_1 v_1^2+\frac{1}{2} m_2 v_2^2
$$
The same collision is observed from frame $S \quad$ ‘. Let $S^{\prime}$ is moving with velocity $v_0$ in $x$-direction. The initial velocities of particles in this frame are
$$
u_1^{\prime}=u_1-v_0, u_2^{\prime}=u_2-v_0 \text { and } v_1^{\prime}=v_1-v_0, v_2^{\prime}=v_2-v_0
$$
putting these values in equation (1.1), we get
$$
\begin{aligned}
\frac{1}{2} m_1\left(u_1^{\prime}+v_0\right)^2 &+\frac{1}{2} m_2\left(u_2^{\prime}+v_0\right)^2 \
&=\frac{1}{2} m_1\left(v_1^{\prime}+v_0\right)^2+\frac{1}{2} m_2\left(v_2^{\prime}+v_0\right)^2
\end{aligned}
$$
$$
\begin{gathered}
\frac{1}{2} m_1 u_1^{\prime 2}+\frac{1}{2} m_1 v_0^2+m_1 u_1^{\prime} v_0+\frac{1}{2} m_2 u_2^{\prime}+\frac{1}{2} m_2 v_0^2+m_2 u_2^{\prime} v_0 \
=\frac{1}{2} m_1 v_1^{\prime 2}+\frac{1}{2} m_1 v_0^2+m_1 u_1^{\prime} v_0+\frac{1}{2} m_2 v_2^{\prime}+\frac{1}{2} m_2 v_0^2 \
+m_2 u_2^{\prime} v_0
\end{gathered}
$$
Applying invariance of conservation of momentum
$$
\begin{array}{r}
m_1 u_1^{\prime}+m_2 u_2^{\prime}=m_1 v_1^{\prime}+m_2 v_2^{\prime} \
m_1 u_1^{\prime} v_0+m_2 u_2^{\prime} v_0=m_1 v_1^{\prime} v_0+m_2 v_2^{\prime} v_0 \
\therefore \frac{1}{2} m_1 u_1^{\prime 2}+\frac{1}{2} m_2 u_2^{\prime 2}=\frac{1}{2} m_1 v_1^{\prime 2}+\frac{1}{2} m_2 v_2^{\prime 2}
\end{array}
$$
which is conservation of K.E. in $\mathrm{S}$ ‘ frame. Hence conservation of kinetic energy is invariant under G.T.
狭义相对论代写
物理代写|狭义相对论代写狭义相对论代考|伽利略不变量的其他例子
牛顿运动定律(运动方程)在g.t.下的不变性:根据运动方程，沿运动方向的作用力等于质量与加速度的乘积。数学上，有效力$=$(质量)(加速度)
$$
\begin{array}{r}
\bar{F}^{\prime}=m \bar{a}^{\prime} \
\text { and } \bar{F}=m \bar{a}
\end{array}
$$
由于$\vec{a}=\vec{a} \quad$和是绝对的，ence $\vec{F}=\vec{F}$
由于所有以上的量都是不变的。所以运动方程也是不变的。让我们考虑两个质量球$m_1$和$m_2$以相对于$\mathrm{S}$帧的速度$u_1$和$\mathrm{u}_2$运动，碰撞后速度变成$\mathrm{v}_1$和$\mathrm{v}_2$。因此应用动量守恒定律(当所有速度沿同一条线)
$$
m_1 u_1+m_2 u_2=m_1 v_1+m_2 v_2
$$
帧$\mathrm{S}^{\prime}$以相对于帧$\mathrm{S}$的速度$v_0$移动。现在$\mathrm{S}^{\prime}$坐标系中的速度
$$
\begin{aligned}
u_1^{\prime}=u_1-v_0, u_2^{\prime} &=u_2-v_0, \
v_1^{\prime} &=v_1-v_0, v_2^{\prime}=v_2-v_0
\end{aligned}
$$
代入式(1.1)，值从(1.1a)
$$
\begin{aligned}
m_1\left(u_1^{\prime}+v_0\right)+m_2\left(u_2^{\prime}+v_0\right) &=m_1\left(v_1^{\prime}+v_0\right)+m_2\left(v_2^{\prime}+v_0\right) \
m_1 u_1^{\prime}+m_2 u_2^{\prime} &=m_1 v_1^{\prime}+m_2 v_2^{\prime}
\end{aligned}
$$
因此，线性动量守恒定律在G.T.
下是不变的
物理代写|狭义相对论代写狭义相对论代考| G.T下动能守恒定律的不变性
G.T.下动能守恒定律的不变性
$>$在$S$坐标系中，让我们考虑两个质量为$\mathrm{m}_1$和$\mathrm{m}_2$的粒子随速度$\mathrm{u}_1$和$\mathrm{u}_2$运动的完全弹性碰撞。碰撞后速度分别为$v_1$和$v_2$。$S$帧
$$
\frac{1}{2} m_1 u_1^2+\frac{1}{2} m_2 u_2^2=\frac{1}{2} m_1 v_1^2+\frac{1}{2} m_2 v_2^2
$$
中的守恒定律从帧$S \quad$ ‘中观察到同样的碰撞。让$S^{\prime}$以$v_0$的速度向$x$的方向移动。在这个坐标系中粒子的初速度是
$$
u_1^{\prime}=u_1-v_0, u_2^{\prime}=u_2-v_0 \text { and } v_1^{\prime}=v_1-v_0, v_2^{\prime}=v_2-v_0
$$
将这些值代入式(1.1)，得到
$$
\begin{aligned}
\frac{1}{2} m_1\left(u_1^{\prime}+v_0\right)^2 &+\frac{1}{2} m_2\left(u_2^{\prime}+v_0\right)^2 \
&=\frac{1}{2} m_1\left(v_1^{\prime}+v_0\right)^2+\frac{1}{2} m_2\left(v_2^{\prime}+v_0\right)^2
\end{aligned}
$$
$$
\begin{gathered}
\frac{1}{2} m_1 u_1^{\prime 2}+\frac{1}{2} m_1 v_0^2+m_1 u_1^{\prime} v_0+\frac{1}{2} m_2 u_2^{\prime}+\frac{1}{2} m_2 v_0^2+m_2 u_2^{\prime} v_0 \
=\frac{1}{2} m_1 v_1^{\prime 2}+\frac{1}{2} m_1 v_0^2+m_1 u_1^{\prime} v_0+\frac{1}{2} m_2 v_2^{\prime}+\frac{1}{2} m_2 v_0^2 \
+m_2 u_2^{\prime} v_0
\end{gathered}
$$
应用动量守恒的不变量
$$
\begin{array}{r}
m_1 u_1^{\prime}+m_2 u_2^{\prime}=m_1 v_1^{\prime}+m_2 v_2^{\prime} \
m_1 u_1^{\prime} v_0+m_2 u_2^{\prime} v_0=m_1 v_1^{\prime} v_0+m_2 v_2^{\prime} v_0 \
\therefore \frac{1}{2} m_1 u_1^{\prime 2}+\frac{1}{2} m_2 u_2^{\prime 2}=\frac{1}{2} m_1 v_1^{\prime 2}+\frac{1}{2} m_2 v_2^{\prime 2}
\end{array}
$$
这是$\mathrm{S}$ ‘框架中k.e的守恒。因此，在G.T.
时动能守恒是不变的
物理代写|狭义相对论代写Special Relativity代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。
微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。