如果你也在 怎样代写费曼图Feynman Diagram PHYC90008这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。费曼图Feynman Diagram是对量子力学或统计场理论的过渡振幅或相关函数的微扰贡献的图形表示。在量子场论的经典表述中，费曼图表示微扰S矩阵的威克展开中的一个项。另外，量子场论的路径积分表述将过渡振幅表示为系统从初始状态到最终状态的所有可能历史的加权和，以粒子或场为单位。然后，过渡振幅被赋予量子系统的初始状态和最终状态之间的S矩阵元素。
费曼图Feynman Diagram在理论物理学中，是描述亚原子粒子行为和相互作用的数学表达式的图解。该方案以美国物理学家理查德-费曼的名字命名，他在1948年引入了该图。亚原子粒子的相互作用可能是复杂和难以理解的；费曼图为本来是神秘和抽象的公式提供了一个简单的可视化。据大卫-凯泽说：”自20世纪中期以来，理论物理学家越来越多地转向这一工具，以帮助他们进行关键的计算。费曼图几乎彻底改变了理论物理学的每一个方面。”虽然该图主要应用于量子场理论，但也可用于其他领域，如固态理论。弗兰克-威尔切克写道，为他赢得2004年诺贝尔物理学奖的计算 “如果没有费曼图，简直无法想象，正如[威尔切克]的计算建立了一条生产和观测希格斯粒子的路线一样” 。
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物理代写|费曼图代写Feynman Diagram代考|Inconspicuous Conceptual Innovations
As we saw in the quotation from Dyson above, the development of appropriate calculation methods can bring with it new physical hypotheses. Apart from the hypothesis mentioned by Dyson, a new concept of the charge and mass of an electron was created during the quest to eliminate the uninterpretable infinities from QED. Despite its historical origin, renormalization consists of more than just a method for removing uninterpretable infinite quantities. Even in a completely convergent formalism of QED (if such were to exist) a renormalization of masses and charges would be necessary.
Take an electron, for example. In its vicinity (virtual) electron-positron pairs are created which screen the original electron’s charge (see Fig. 1.3). The “real”, “bare” charge of the electron is thereby reduced to an “effective” charge, which has the observed value. In QED the bare charge is infinite and so is the strength of the screening. The two infinite values are such that their difference (or ratio, depending on the details of the renormalization method) yields the observed value of the charge. However, this renormalization of the charge would also be necessary if the bare charge and the screening were not infinite.
The essential lesson we need to learn from the renormalization method is that, for instance, an electron cannot be considered in complete isolation but is always accompanied by virtual electron-positron pairs and photons. Thus one of the implicit assumptions responsible for the uninterpretable infinities has to be revised. For example, in 1939 Weisskopf formulated the problem of the infinite self-energy of the electron with this flawed assumption in the background:
The self-energy of the electron is its total energy in free space when isolated from other particles or light quanta. (Weisskopf 1939, p. 72)The isolated electron is a meaningless concept since its very existence implies the creation of virtual photons, electrons and positrons. One has, therefore, to incorporate these effects into the definition of a “free” electron and distinguish between the charge parameter that appears in the theory’s equations of motion (bare charge) of the hypothetical isolated electron and the observed value of the charge. The observed value is the difference between (or ratio of) the bare charge and the screening.
物理代写|费曼图代写Feynman Diagram代考|A comparison with Traditional Means of Representations
If one then compares Feynman diagrams with the diagrams used by authors who did not yet know of them, one can see how much modern QED and the conceptualization and representation of quantum electrodynamic phenomena changed with the development and introduction of what appears to be a mere method of calculation. The two cases I will discuss (in Section 2) are the treatment of the scattering of light off light by Hans Euler (1936) and the renormalization methods proposed by the Japanese physicists working around Tomonaga. ${ }^{29}$
Euler did not know of Feynman diagrams simply because they had not yet been invented, whereas the Japanese physicists knew almost nothing about them because of their isolation from the community of physicists working in Europe and the United States in the aftermath of the Second World War.
The conspicuous feature of Euler’s and the Japanese physicists’ treatment of the problems of QED is that they relied on modified atomic level schemes. Their graphical representations display the energy levels of the electron and the positron, between which the particles made transitions by absorbing or emitting light quanta. These physicists used these diagrams, as well as long tables in Euler’s case, to organize the complicated calculations, much in the same way that one would later apply Feynman diagrams.
Feynman diagrams and the representations that Euler and the Japanese physicists used also have several features in common. In both cases the elements of the approximate solution to the basic equations (the perturbative expansion) are interpreted as being the most relevant physical aspects of the real process. And in both cases the real process was thus parsed into elementary processes consisting of the emission and the absorption of a photon by an electron or a positron.
However, Feynman diagrams analyze the phenomena in elementary processes in a way that shows the renormalization procedure to be the incorporation of the net effect of Schwinger’s “music” and the mass and charge of the hypothetical, isolated electron. The unrenormalized description of the phenomena would correspond to a fractal-like Feynman diagram into which ever more elementary parts are inserted (cf. Fig. 6.3). These insertions represent the plethora of possible creation and annihilation processes. The mass and charge parameters of the theory are calibrated in the renormalization procedure so that these inevitable processes are included in the inertial motion and unit interaction with the observed mass and charge.
Although term schemes may well have been the most appropriate form of representation when it came to a traditional interpretation of the equations, Feynman diagrams were more appropriate to the modern conception. For example, they showed whether the same photon is involved in an emission or absorption process, or whether two different photons are emitted or absorbed (see Section 2.3). This is particularly relevant when it comes to finding a divergence-free, empirically adequate QED, but irrelevant in the original context of term schemes that represent the energy levels of atomic electrons in a surrounding electromagnetic field, conceived of as a reservoir of photons.
费曼图代写
物理代写|费曼图代写Feynman Diagram代考|Inconspicuous Conceptual Innovations
正如我们在上面戴森的引文中看到的，适当的计算方法的发展可以带来新的物理假设。除了戴森提到的假设之外，在寻求消除 QED 中无法解释的无穷大的过程中，还创建了一个关于电子电荷和质量的新概念。尽管有其历史渊源，但重整化不仅仅是一种去除无法解释的无限量的方法。即使在完全收敛的 QED 形式中（如果存在的话），质量和电荷的重新归一化也是必要的。
以电子为例。在其附近（虚拟）创建电子 – 正电子对，屏蔽原始电子的电荷（见图 1.3）。电子的“真实”、“裸”电荷因此被还原为具有观察值的“有效”电荷。在 QED 中，裸电荷是无限的，屏蔽的强度也是无限的。这两个无限值使得它们的差异（或比率，取决于重整化方法的细节）产生电荷的观察值。但是，如果裸电荷和屏蔽不是无限的，则电荷的这种重整化也是必要的。
我们需要从重整化方法中学到的基本教训是，例如，不能完全孤立地考虑电子，而总是伴随着虚拟的电子-正电子对和光子。因此，必须修改导致无法解释的无穷大的隐含假设之一。例如，Weisskopf 在 1939 年提出了电子的无限自能问题，背景是这个有缺陷的假设：
电子的自能是它在与其他粒子或光量子隔离时在自由空间中的总能量。(Weisskopf 1939, p. 72) 孤立电子是一个毫无意义的概念，因为它的存在本身就意味着虚光子、电子和正电子的产生。因此，人们必须将这些影响纳入“自由”电子的定义中，并区分出现在假设孤立电子的理论运动方程（裸电荷）中的电荷参数和电荷的观测值。观察值是裸电荷和屏蔽之间的差异（或比率）。
物理代写|费曼图代写Feynman Diagram代考|A comparison with Traditional Means of Representations
如果将费曼图与尚不了解费曼图的作者使用的图进行比较，可以看到现代 QED 以及量子电动力学现象的概念化和表示随着似乎仅仅是一种方法的发展和引入而发生了多大的变化的计算。我将讨论的两种情况（在第 2 节中）是 Hans Euler (1936) 对光散射的处理以及在 Tomonaga 周围工作的日本物理学家提出的重整化方法。29
欧拉不知道费曼图只是因为它们还没有被发明出来，而日本物理学家几乎对它们一无所知，因为他们与二战后在欧洲和美国工作的物理学家社区隔离开来。
欧拉和日本物理学家对 QED 问题的处理的显着特点是他们依赖于改进的原子级方案。它们的图形表示显示了电子和正电子的能级，粒子通过吸收或发射光量子在它们之间进行跃迁。这些物理学家使用这些图以及欧拉案例中的长表来组织复杂的计算，这与后来应用费曼图的方式非常相似。
费曼图以及欧拉和日本物理学家使用的表示法也有几个共同点。在这两种情况下，基本方程的近似解（微扰展开）的元素都被解释为与实际过程最相关的物理方面。因此，在这两种情况下，真实过程都被解析为由电子或正电子发射和吸收光子组成的基本过程。
然而，费曼图分析了基本过程中的现象，表明重整化过程是施温格“音乐”的净效应与假设的孤立电子的质量和电荷的结合。对现象的非重整化描述将对应于类似分形的费曼图，其中插入了更多的基本部分（参见图 6.3）。这些插入代表了过多的可能的创造和湮灭过程。理论的质量和电荷参数在重整化过程中被校准，以便将这些不可避免的过程包含在惯性运动和单位与观察到的质量和电荷的相互作用中。
虽然术语方案很可能是对方程的传统解释时最合适的表示形式，但费曼图更适合现代概念。例如，他们展示了发射或吸收过程中是否涉及相同的光子，或者是否发射或吸收了两个不同的光子（见第 2.3 节）。这在寻找无散度、经验上充分的 QED 时尤其重要，但与表示周围电磁场中原子电子能级的术语方案的原始上下文无关，被认为是光子的储存库。
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。