如果你也在 怎样代写固体物理Solid Physics PHYS7635这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。固体物理Solid Physics是通过量子力学、晶体学、电磁学和冶金学等方法研究刚性物质或固体。它是凝聚态物理学的最大分支。固体物理学研究固体材料的大尺度特性是如何产生于其原子尺度特性的。因此，固态物理学构成了材料科学的理论基础。它也有直接的应用，例如在晶体管和半导体的技术中。
固体物理Solid Physics是由密密麻麻的原子形成的，这些原子之间有强烈的相互作用。这些相互作用产生了固体的机械（如硬度和弹性）、热、电、磁和光学特性。根据所涉及的材料及其形成的条件，原子可能以有规律的几何模式排列（晶体固体，包括金属和普通水冰）或不规则地排列（非晶体固体，如普通窗玻璃）。
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物理代写|固体物理代写SOLID PHYSICS代考|Dynamics of three-dimensional crystals
The dynamical properties of a three-dimensional solid with arbitrary crystalline structure or basis configuration can only be described by means of a heavy formalism $[5,6,8]$, which somewhat hides the underlying physics. This is the pedagogical reason why we have preliminarily treated the model system corresponding to a linear chain: we will extensively make use of concepts developed in that framework. As for the formal procedures, we will instead follow the same line of action adopted in section 3.1. In particular, we will assume that a suitable force field describing the interactions among ions is available (see appendix D); once for all, therefore, the force constants defined in equation (3.2) are given as known. More important, however, is the fact that we will rely on the harmonic approximation.
Before starting to develop our theory, we preliminarily remark that in a threedimensional crystal containing $N_{\text {atom }}$ atoms in its unit cell, we have $3 N_{\text {atom }}$ ionic degrees of freedom (per unit cell) and, therefore, an equal number of branches in the vibrational dispersion relations; among them we will find 3 acoustic and $3\left(N_{\text {atom }}-1\right)$ optical branches.
In the harmonic approximation, the equations of motion are written as ${ }^{9}$
$$
M_{b} \ddot{u}{i}(l b)=-\sum{j l^{\prime} b^{\prime}} U_{i j}\left(l b, l^{\prime} b^{\prime}\right) u_{j}\left(l^{\prime} b^{\prime}\right)
$$
for which we guess solutions in the form
$$
u_{i}(l b)=\frac{\mathrm{a}{i}(b \mid \mathbf{q})}{\sqrt{M{b}}} e^{i \mathbf{q} \cdot \mathbf{R}_{l}} e^{-i \omega t}
$$
物理代写|固体物理代写SOLID PHYSICS代考|The physical origin of the LO-TO splitting
The derivation of the LST relation anticipated in equation (3.21) is rigorously framed only within the theory of the dielectric properties of crystalline solids $[9,10]$, indeed an advanced topic of solid state physics. Good for us, it is possible to elaborate a phenomenological model which, although derived under some important simplifying assumptions, nevertheless leads to a result of general validity. More specifically, we are going to consider a dielectric ionic crystal containing just two atoms in its unit cell.
Let the dielectric crystal be subject to the action of an external macroscopic electric field $\mathbf{E}$. Because of polarisation phenomena, the local electric field $\mathbf{E}{\mathrm{loc}}$ found at any position $\mathbf{r}$ within the crystal differs from the applied one: the theory of the dielectric properties of crystalline solids displays exactly here. We are not developing this calculation; rather, we assume that the local field is known. The electrostatic action on the two ions within the unit cell causes their displacements, but since such a perturbation occurs on a length scale much longer that the typical interatomic distances, we can assume that equally charged ions move as a whole. Accordingly, in harmonic approximation we can guess the ionic equations of motion in the form $$ \left{\begin{array}{l} m{+} \ddot{\mathbf{u}}{+}=-K\left(\mathbf{u}{+}-\mathbf{u}{-}\right)+e \mathbf{E}{\mathrm{loc}} \
m_{-} \ddot{\mathbf{u}}{-}=+K\left(\mathbf{u}{+}-\mathbf{u}{-}\right)-e \mathbf{E}{\mathrm{loc}},
\end{array}\right.
$$
where for sake of simplicity we have assumed just one force constant $K$ for any interaction and indicated by $m_{\pm}$and $\mathbf{u}{\pm}$respectively the mass and the displacement of the positive (+) and negative (-) ion. By further setting $\mathbf{w}=\left(\mathbf{u}{+}-\mathbf{u}{-}\right)$and $1 / m=1 / m{+}+1 / m_{-}$we derive a forced oscillator equation
$$
\ddot{\mathbf{w}}=\frac{e}{m} \mathbf{E}_{\mathrm{loc}}-\frac{K}{m} \mathbf{w},
$$
固体物理代写
物理代写|固体物理代写SOLTD PHYSICS代考|Dynamics of threedimensional crystals
具有任意晶体结构或基本构型的二维固体的动力学性质只能通过敏重的形式来描述 $[5,6,8]$, 这在某种程度 上隐藏了基础物理。这就是我们初步处理对应于线性链的模型系统的教学原因: 我们将广泛使用在该框架中 开发的概念。至于正式程序, 我们将遵循第 $3.1$ 节中雪用的相同行动路线。特别是, 㧴们将假设描述离子间 相査作用的合适的力场是可用的 (贝附录 D) ; 因此, 等式 (3.2) 中定义的力常数是已知的。然而, 更重要 的是我们将依赖谐波近似。
在开始发展我们的理论之前, 我们首先注意到在二维晶体中包含 $N_{\mathrm{atom}}$ 晶胞中的原子, 㧴们有 $3 N_{\mathrm{atom}}$ 离 子自由度（每个晶胞）, 因此, 振动色散关系中的分支数荲相等; 其中我们会发现 3 个声学和
$3\left(N_{\text {atom }}-1\right)$ 光学分支。
在谐波近似中, 运动方程与氞为 ${ }^{9}$
$$
M_{b} \ddot{u} i(l b)=-\sum j l^{\prime} b^{\prime} U_{i j}\left(l b, l^{\prime} b^{\prime}\right) u_{j}\left(l^{\prime} b^{\prime}\right)
$$
我们猜测解决方案的形式
$$
u_{i}(l b)=\frac{a i(b \mid \mathbf{q})}{\sqrt{M b}} e^{i \mathbf{q} \cdot \mathbf{R}{i}} e^{-i \omega t} $$
物理代写|固体物理代写SOID PHYSICS代考|The physical origin of the Lo-TO splitting
方程 (3.21) 中预期的 LST 关系的推导仅在结晶固体的介电特性理论中严格限定 $[9,10]$, 确实是固汼理学 的高级课题。对我们有好处的是, 可以详细说明一个现象学模型, 尽管该模型是在一毕重要的简化假设下得 出的, 但仍会导致普遍有效性的结果。更具体地说, 㧴们将考虑在其晶胞中仅灳含两个原子的介电离子晶 体。 让电介质晶体受到外部宏观电场的作用E. 由于极化现象, 局部电场Eloc在任何位置发现 $\mathbf{r}$ 晶体内部与应用 的不同: 晶体固体的介电特性理论在这里得到了准确的体现。涐们汥有开发这个计算; 相反, 我们假设本地 字段是已知的。晶胞内两个禽子上的静电作用导致它们发生位移, 但由于这种扰动叐生在比典型原子间距离 长得多的长度尺度上, 涐们可以假设等电荷离子作为一个整体移动。因此, 在调和近似中, 我们可以猜测离 子运动方程的形式为 $\$ \$ V$ Veft { $$ m+\ddot{\mathbf{u}}+=-K(\mathbf{u}+-\mathbf{u}-)+e \mathbf{E l o c} m{-} \ddot{\mathbf{u}}-=+K(\mathbf{u}+-\mathbf{u}-)-e \mathbf{E l o c}
$$
正确的。
where forsakeofsimplicitywehaveassumedjustone forceconstant $\$ K$ \$oranyinteractiona
$\backslash \operatorname{ddot}{\backslash$ mathbf ${\mathrm{w}}}=\backslash$ frac ${\mathrm{e}} \mathrm{m}} \backslash \mathrm{mathbf}{\mathrm{E}}_{-}{\backslash \mathrm{mathrm}{\mathrm{loc}}}-\backslash \mathrm{frac}{\mathrm{K}}{\mathrm{m}} \backslash \mathrm{mathbf}{\mathrm{W}}$,
$\$ \$$
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微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。