如果你也在 怎样代写广义相对论General Relativity PHYS4654这个学科遇到相关的难题，请随时右上角联系我们的24/7代写客服。广义相对论General Relativity概括了狭义相对论并完善了牛顿的万有引力定律，将引力统一描述为空间和时间或四维时空的几何属性。特别是，时空的曲率与任何物质和辐射的能量和动量直接相关。这种关系是由爱因斯坦场方程规定的，这是一个二阶偏微分方程系统。
广义相对论General Relativity描述经典引力的牛顿万有引力定律，可以看作是广义相对论对静止质量分布周围几乎平坦的时空几何的预测。然而，广义相对论的一些预言却超出了经典物理学中牛顿的万有引力定律。这些预言涉及时间的流逝、空间的几何、自由落体的运动和光的传播，包括引力时间膨胀、引力透镜、光的引力红移、夏皮罗时间延迟和奇点/黑洞。到目前为止，对广义相对论的所有测试都被证明与该理论一致。
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物理代写|广义相对论代写GENERAL RELATIVITY代考|Gravity Wave Detection: LIGO Experiment
In order to see how the wave affects free particles, consider a particle initially at rest in a Lorentz frame. The velocity components are $U^{0}=1$ and $U^{i}=0$. As previously shown, in the TT gauge this velocity forced ${ }^{T T} h_{\mu 0}=0$. The following equations of motion for the particle’s coordinates are obtained
$$
\begin{aligned}
0 &=\frac{d U^{\mu}}{d \tau}+\Gamma_{\nu \chi}^{\mu} U^{\nu} U^{\chi} \
\frac{d U^{\mu}}{d \tau}[x=0] &=-\Gamma_{00}^{\mu} \
&=-\eta^{\mu \sigma}\left({ }^{T T} h_{\sigma 0,0}+{ }^{T T} h_{0 \sigma, 0}-{ }^{T T} h_{00, \sigma}\right) / 2=0
\end{aligned}
$$
So initially the acceleration vanishes. This means that the particle will be at rest at a later time, and by the same argument, the acceleration will be zero at a later time. Thus, the particle can remain at its coordinate in this gauge. This has no invariant geometrical meaning. However, suppose particles at $x=0, \epsilon$ experience a wave. The proper distance between them changes to
$$
\begin{aligned}
l &=\int_{0}^{\epsilon}\left(g_{x x}\right)^{1 / 2} d x \approx \epsilon\left(g_{x x}[x=0]\right)^{1 / 2} \
&=\epsilon\left(1+{ }^{T T} h_{x x}[x=0]\right)^{1 / 2} \
& \approx \epsilon\left(1+{ }^{T T} h_{x x}[x=0] / 2\right)
\end{aligned}
$$
物理代写|广义相对论代写GENERAL RELATIVITY 代考|Wave Equation Solution With Sources
If there are no sources, plane wave solutions are allowed. However, without knowledge of the source, the wave amplitudes and the power carried by the wave, cannot be calculated. When scientists build a detector-like LIGO, they know the minimum signals that can be observed. Before many hundreds of millions of dollars are spent, one would like to be confident, that the sought for gravitational waves, carry enough power to be detected. Thus solution of the wave equation with sources is a necessary part of the program. Such a signal is distinctive from the background noise, even though the two may have the same power level.
Most readers have solved the wave equation with sources in electrodynamics courses. They may skip this section without loss. It is included for completeness, and as a handy reference. The method of Fourier analysis is used to solve Eq. (7.6). This analysis makes use of the following theorem concerning the Dirac delta function:
$$
\delta\left(t^{\prime}-t\right)=\frac{1}{2 \pi} \int_{-\infty}^{\infty} d \omega \exp \left[i \omega\left(t^{\prime}-t\right)\right]
$$
广义相对论代写
物理代写|广义相对论代写GENERAL RELATIVITY代考|Gravity WaveDetection: LIGO Experiment
为了了解波如何影响自由粒子, 考虑一个最初在洛伦兹枉架中静止的粒子。速度分量是 $U^{0}=1$ 和 $U^{i}=0$.
如前所示, 在 TT 仪表中, 这个速度迫使 ${ }^{T T} h_{\mu 0}=0$. 获得以下粒子坐标的运动方程
$$
0=\frac{d U^{\mu}}{d \tau}+\Gamma_{\nu \chi}^{\mu} U^{\nu} U^{\chi} \frac{d U^{\mu}}{d \tau}[x=0] \quad=-\Gamma_{00}^{\mu}=-\eta^{\mu \sigma}\left({ }^{T T} h_{\sigma 0,0}+{ }^{T T} h_{0 \sigma, 0}-{ }^{T T} h_{00, \sigma}\right) / 2=0
$$
所以最初加速度消失了。这意味着粒子将在稍后时间处于静止状态, 并且根据相同的论点, 加速度将在稍后 时间为零。因此, 粒子可以在该规范中保持其坐标。这没有不变的几何意义。然而, 假设粒子在 $x=0, \epsilon$ 体 验一波。它们之间的适当距离变为
$$
l=\int_{0}^{\epsilon}\left(g_{x x}\right)^{1 / 2} d x \approx \epsilon\left(g_{x x}[x=0]\right)^{1 / 2}=\epsilon\left(1+{ }^{T T} h_{x x}[x=0]\right)^{1 / 2} \approx \epsilon\left(1+{ }^{T T} h_{x x}[x=0] / 2\right)
$$
物理代写|广义相对论代写GENERAL RELATIVITY 代考|Wave Equation Solution With Sources
如果没有源, 则允许使用平面波解决方安。但是, 如果不了解源, 则无法计算波的振幅和波携带的功率。当 科学家们建造类似探测器的 LIGO 时, 他们知道可以观察到的最小信号。在花费数亿美元之前, 人们希望确 信, 所寻找的引力波具有足够的能量被探测到。因此, 求解带有源的波动方程是程序的必要部分。这种信号 与背景噪声不同, 即使两者可能具有相同的功率水平。
大多数读者已经在电动力学课程中用源求解波动方程。他们可以毫无损失地跳过这一部分。包含它是为了完 整性，并作为方便的参考。傅里叶分析的方法用于求解方程。(7.6)。该分析利用了关于狄拉克 $\delta$ 函数的以下 定理：
$$
\delta\left(t^{\prime}-t\right)=\frac{1}{2 \pi} \int_{-\infty}^{\infty} d \omega \exp \left[i \omega\left(t^{\prime}-t\right)\right]
$$
物理代写|广义相对论代写General Relativity 代考 请认准UprivateTA™. UprivateTA™为您的留学生涯保驾护航。
微观经济学代写
微观经济学是主流经济学的一个分支，研究个人和企业在做出有关稀缺资源分配的决策时的行为以及这些个人和企业之间的相互作用。my-assignmentexpert™ 为您的留学生涯保驾护航 在数学Mathematics作业代写方面已经树立了自己的口碑, 保证靠谱, 高质且原创的数学Mathematics代写服务。我们的专家在图论代写Graph Theory代写方面经验极为丰富，各种图论代写Graph Theory相关的作业也就用不着 说。
线性代数代写
线性代数是数学的一个分支，涉及线性方程，如：线性图，如：以及它们在向量空间和通过矩阵的表示。线性代数是几乎所有数学领域的核心。
博弈论代写
现代博弈论始于约翰-冯-诺伊曼（John von Neumann）提出的两人零和博弈中的混合策略均衡的观点及其证明。冯-诺依曼的原始证明使用了关于连续映射到紧凑凸集的布劳威尔定点定理，这成为博弈论和数学经济学的标准方法。在他的论文之后，1944年，他与奥斯卡-莫根斯特恩（Oskar Morgenstern）共同撰写了《游戏和经济行为理论》一书，该书考虑了几个参与者的合作游戏。这本书的第二版提供了预期效用的公理理论，使数理统计学家和经济学家能够处理不确定性下的决策。
微积分代写
微积分，最初被称为无穷小微积分或 “无穷小的微积分”，是对连续变化的数学研究，就像几何学是对形状的研究，而代数是对算术运算的概括研究一样。
它有两个主要分支，微分和积分；微分涉及瞬时变化率和曲线的斜率，而积分涉及数量的累积，以及曲线下或曲线之间的面积。这两个分支通过微积分的基本定理相互联系，它们利用了无限序列和无限级数收敛到一个明确定义的极限的基本概念 。
计量经济学代写
什么是计量经济学？
计量经济学是统计学和数学模型的定量应用，使用数据来发展理论或测试经济学中的现有假设，并根据历史数据预测未来趋势。它对现实世界的数据进行统计试验，然后将结果与被测试的理论进行比较和对比。
根据你是对测试现有理论感兴趣，还是对利用现有数据在这些观察的基础上提出新的假设感兴趣，计量经济学可以细分为两大类：理论和应用。那些经常从事这种实践的人通常被称为计量经济学家。
MATLAB代写
MATLAB 是一种用于技术计算的高性能语言。它将计算、可视化和编程集成在一个易于使用的环境中，其中问题和解决方案以熟悉的数学符号表示。典型用途包括：数学和计算算法开发建模、仿真和原型制作数据分析、探索和可视化科学和工程图形应用程序开发，包括图形用户界面构建MATLAB 是一个交互式系统，其基本数据元素是一个不需要维度的数组。这使您可以解决许多技术计算问题，尤其是那些具有矩阵和向量公式的问题，而只需用 C 或 Fortran 等标量非交互式语言编写程序所需的时间的一小部分。MATLAB 名称代表矩阵实验室。MATLAB 最初的编写目的是提供对由 LINPACK 和 EISPACK 项目开发的矩阵软件的轻松访问，这两个项目共同代表了矩阵计算软件的最新技术。MATLAB 经过多年的发展，得到了许多用户的投入。在大学环境中，它是数学、工程和科学入门和高级课程的标准教学工具。在工业领域，MATLAB 是高效研究、开发和分析的首选工具。MATLAB 具有一系列称为工具箱的特定于应用程序的解决方案。对于大多数 MATLAB 用户来说非常重要，工具箱允许您学习和应用专业技术。工具箱是 MATLAB 函数（M 文件）的综合集合，可扩展 MATLAB 环境以解决特定类别的问题。可用工具箱的领域包括信号处理、控制系统、神经网络、模糊逻辑、小波、仿真等。